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简介：面向大学物理实验及材料、电子工程相关课程学习者，资源围绕铁磁物质磁滞回线的测量与应用展开，系统梳理了实验中的核心思考题与讨论点。压缩包仅含1个docx文件，大小为69KB，轻量易用。文档重点解答了如何实现样品完全退磁，除讲义方法外给出加热至居里温度以及剧烈撞击震动两种物理思路；同时提供了采用霍尔传感器和冲击电流计的两种直流电测磁滞回线方案，步骤完整、可直接参考。在误差分析部分，逐一讨论了电阻电容参数偏差、信号源与示波器精度限制、样品漏磁、忽略次级线圈电感以及退磁不完全等因素对测量结果的影响；波形畸变部分则解释了当励磁电流接近或达到饱和时，因磁导率下降、次级感应电流不再增加而导致励磁电路功率激增的机理，并分析了信号源输出电压幅值和频率对畸变程度的影响。已有790人学习该资源，适合正在完成实验报告、复习实验考核或深入理解铁磁材料磁化特性的学习者使用。

1. 从一条没闭合的磁滞回线说起：铁磁物质磁滞回线的测量与应用分析与讨论到底在解决什么

第一次把示波器切到X-Y模式，我看到不是书上那条胖乎乎的磁滞回线，而是两条勉强交叉的斜线，左下角拖着一根没合拢的尾巴。回去一查，积分电容忘了接。

铁磁物质磁滞回线的测量与应用，最容易翻车的不是读数本身，而是在“读数对不对”之前，接线、相位和积分电路已经把你的回线带偏了。这篇笔记把“分析与讨论”里最常被追问的内容拆成三块：回线形成需要什么测量条件、最小可复现的测量接线、以及怎么从回线上抠出剩磁Br、矫顽力Hc和磁滞损耗。适合正在做实验课分析讨论的人，也适合第一次用示波器画回线却不知从何下手的工程师。

2. 磁滞回线的物理量与测量路线：为什么同一块铁芯有两条完全不同的测法

2.1 回线上该读什么：Br、Hc、Bs与磁滞损耗从哪来

铁磁材料内部的磁畴在外加磁场下会转向、扩张，但当H退回来时，B不会沿原路返回，而是保留一部分，这一部分就是剩磁。一个完整周期里，B-H关系形成的闭合曲线就是磁滞回线；横轴是H，纵轴是B。回线上最常用的四个参数分别是：

• 饱和磁感应强度Bs：H加大到某值后，B不再明显增大。
• 剩磁Br：H回到0时B还保留的值，代表材料“记忆”磁场的能力。
• 矫顽力Hc：要让B归0需要反向加多大H，代表材料抵抗退磁的能力。
• 回线面积：一个周期内单位体积材料损耗的能量，也就是磁滞损耗。

为什么会出现磁滞？因为磁畴壁的移动并不是完全可逆的。H推动磁畴转向时，畴壁会被材料内部的杂质、晶界和应力钉扎，去掉H后畴壁不会完全回到原位。这个不可逆过程就是磁滞损耗的来源。所以回线形状绝不只是数学曲线，它直接反映材料微观结构对磁化过程的阻碍程度。

从应用看，软磁材料要求Hc小、回线窄，变压器和电机铁芯才不容易发热；永磁材料要求Br和Hc都大，回线胖，磁体能保存磁场。所以测量回线不只是画个图形，而是把材料特性对应到具体的工程参数上。测量之前，先明确自己关心的是损耗还是矫顽力，这决定后续处理数据的重点。

2.2 示波器X-Y加RC积分：最透明也最容易出错的一套方案

测量磁滞回线最常用的是感应法配合积分电路。在铁芯上绕两组线圈：N1是励磁线圈，通入周期电流产生磁场；N2是测量线圈，感应出与dB/dt成正比的电动势。为了从电动势还原B，必须对副边信号积分。硬件积分电路由电阻R2和电容C组成，电容电压u2近似正比于B。H则通过励磁回路中的取样电阻R1读出：R1两端电压u1正比于励磁电流，而励磁电流正比于H。示波器X通道接u1，Y通道接u2，切到X-Y模式，屏幕上直接显示B-H曲线。

这套方案的优点是所有节点都能测、中间转换关系清楚，适合“分析与讨论”这种需要交代原理的场合。缺点是误差来源多：积分时间常数不够会产生相位误差；取样电阻带感抗会把电流波形带偏；示波器两通道本身幅值和相位不一致也会让回线变形。所以用示波器法时，不能只看最后那条漂亮的曲线，还要记录通道耦合方式、积分电路参数和励磁电压值。

RC积分的关系可以推一下。副边感应电动势是e2=N2AdB/dt，e2加在R2和C的串联支路上。电容电压与电流的积分成正比，在满足时间常数远大于周期的条件下，电容电压近似为：

u2 = -1/(R2C) * ∫e2 dt = -N2A/(R2*C) * B

也就是说，u2确实与B成正比。负号来自积分电容的充电方向。这个推导看起来简单，但它同时给出两个限制：R2*C必须足够大，否则“近似”不成立；u2的幅值会被压得很低，噪声问题随之而来。很多测量翻车就翻在这组矛盾上。

2.3 数据采集加软件积分：更接近真实B-H的另一条路线

第二种路线是省掉硬件积分器，直接用数据采集卡同步采集副边原始电动势e2和取样电压u1，在PC里对e2做数值积分。离散积分公式为：

B(t) = (1/(N2*A)) * ∫e2(t)dt + B0

其中B0是积分常数，由测量前的磁状态决定。软件积分的好处是可以用更高阶的积分方法，也能事后对直流和相位进行补偿，不象RC积分器那样受时间常数限制。同时，数值积分对采样率有要求：一个完整周期内至少要采几百个点，否则饱和段附近的转折会被抹平。

实际采集时要注意两点。第一，两个通道必须真正同步，如果采集卡是逐通道扫描的，通道之间的时间差也会变成相位差；第二，副边信号如果不滤波，混入的高频噪声会在积分后被放大。建议在副边信号进入采集卡前加一个低通滤波器，截止频率取励磁频率的10倍以上，否则会引入新的相位误差。对一般50Hz励磁，低通截止频率放在500Hz到1kHz比较合适。

下面用表把这三种方案摆在一起：

选型建议：如果要理解原理，做示波器法；如果还要算磁滞损耗并和手册对比，就用采集加软件积分；如果每周要测几十个样品，专用设备更省时间，但黑匣子性质也最强，出了问题很难定位。

2.4 为什么你看到的“回线”可能只是李萨如图形

这里要提醒一个概念陷阱：示波器X-Y模式上的一圈椭圆并不一定就是磁滞回线。只要两个同频信号之间存在相位差，X-Y显示就是椭圆或斜椭圆。磁滞本身会让B滞后H一个角度，所以真实的磁滞回线在图形上确实也是某种“滞后图”，但它的形状由材料决定，不会像李萨如图形那样光滑对称。

测量系统额外引入的相位差会叠加在材料的滞后上，让回线“发胖”或“变瘦”。理想情况下，两个同频正弦信号如果相位差为90度，X-Y图形就是一个正椭圆；如果相位差接近0度，椭圆压成一条斜线。真实磁滞回线正是在“斜线”和“椭圆”之间变化的曲线，所以相位误差很难用眼睛识别。判断办法只有一个：改变励磁频率或RC时间常数，观察回线面积是否跟着系统参数大幅变化。如果面积跟着变，说明相位问题还没消除。

3. 搭一套可复现的磁滞回线测量：最小接线、X-Y模式与数值积分的数据路径

3.1 最小硬件清单与一组能直接上手的参数

一套能跑通示波器法的最小系统，我一般会准备下面这些东西：

• 环形铁芯试样：最好选择有标称截面积A和有效磁路长度l_e的硅钢环，如果没有标称，需要自己用卡尺和重量来算，A的误差会直接进到B里。
• 励磁绕组N1：200匝左右，线径要能承载测量电流。
• 测量绕组N2：100匝左右，紧密绕在铁芯的另一侧，尽量不叠在N1上。
• 取样电阻R1：用无感电阻，阻值1到2Ω，功率留足余量。
• 积分电阻R2和积分电容C：组成RC积分电路，时间常数要远大于信号周期。
• 功率源：用信号发生器加功率放大器，输出正弦波；或者用低压工频电源。不建议直接拿市电调压器接示波器，耐压和共地风险都很大。

一组我常用的原边参数是：N1=200匝，N2=100匝，R1=2Ω，R2=100kΩ，C=2μF，励磁频率50Hz。此时R2*C=0.2s，是周期20ms的10倍，基本满足积分条件。副边感应电动势峰值大约几伏，经过积分电路后到电容两端约几十毫伏到几百毫伏，视铁芯饱和程度而定，示波器Y通道要开较低量程。

接线顺序如下：功率源正端先接R1，再从R1出来接N1的一端，N1另一端回到功率源负端。R1两端电压为u1，用示波器CH1测量。N2两端并联R2和C的串联支路，电容两端电压为u2，用CH2测量。记住，N2的感应电压是加在R2和C串联整体上的，不是直接把R2接在N2两端去测电阻电压。

截面积A和磁路长度l_e的取值经常被忽略。环形铁芯的有效磁路长度取中心线周长，即(D外+D内)/2乘以π；截面积则用铁芯的净截面积，叠片铁芯还要乘以叠片系数，一般取0.95到0.97。如果这两个值随便估计，后面算出的Bs和Hc都会带上系统误差，而且这项误差无法靠数据处理消除。

3.2 示波器X-Y模式调出回线的操作顺序

示波器法开始之前，先把积分电容短路几秒放掉电荷，再按下面的顺序操作：

1. 先不接积分电路，只给N1通正弦电流，用两个通道同时看u1和N2开路电压，确认波形是干净的正弦，没有明显的削顶或谐波。
2. 接上R2和C，观察C两端电压，应当仍是正弦。如果波形畸变严重，先检查接线和共地。
3. 把示波器切到X-Y模式。此时不再看时基，CH1的垂直标尺控制横轴，CH2的垂直标尺控制纵轴。
4. 从较小的励磁电压开始，缓慢增大，观察屏幕上的曲线从一条压扁的斜线慢慢长出面积，直到面积不再随电压明显增加。
5. 用Run/Stop冻结画面，再调整两个通道的V/div和垂直位置，让回线占屏幕的八成以上。
6. 记录当前励磁电压、频率、CH1和CH2的每格电压值，以及R1、R2、C参数。没有这些记录，后面的标定全部无法进行。

这里最容易犯的错是：X-Y模式下还在想调时基。时基在X-Y模式里不起作用，横轴完全由CH1的电压决定。如果回线是一条很扁的横线，多半是CH1幅度太小或者H信号没接对；如果回线是一条竖线，说明CH2没有接好；如果回线是斜椭圆，先怀疑相位问题而不是材料问题。

还有一个细节：示波器的自动电压档位会随输入动态变化，导出的数据也频繁换量程，回线形状会看起来很奇怪。我通常在波形正常后把V/div固定，不再让示波器自动档干预，这样导出的数据才是同一标度。

3.3 把波形换算成B-H数据：一段能直接跑通的Python代码

如果用的是数据采集卡，或者示波器能导出两个通道的CSV，我更推荐用软件积分的方式处理。这样不用依赖RC积分器的相位精度，也方便后续算面积。

假设CSV里有三列：时间t、取样电阻电压u1、副边感应电动势e2。最小计算代码如下：

import numpy as np import pandas as pd # 读取示波器或采集卡导出的一个完整周期数据 data = pd.read_csv("loop_data.csv") t = data["t"].values u1 = data["u1"].values # 取样电阻R1两端电压，单位V e2 = data["e2"].values # 测量线圈N2的感应电动势，单位V # 试样与回路参数，必须与实测一致 N1 = 200 # 励磁线圈匝数 N2 = 100 # 测量线圈匝数 R1 = 2.0 # 取样电阻，单位Ω A = 1.0e-4 # 铁芯截面积，单位m² l_e = 0.2 # 有效磁路长度，单位m，需要实测 # 计算磁场强度 H = N1 * i1 / l_e i1 = u1 / R1 H = N1 * i1 / l_e # 单位 A/m # 计算磁感应强度 B = ∫e2 dt / (N2*A) e2 = e2 - np.mean(e2) # 感应电动势在一个周期内的均值应为0 dt = np.diff(t) dB = e2[1:] * dt B = np.concatenate([[0.0], np.cumsum(dB)]) # 从0开始累计 B = B / (N2 * A) # 单位 T

这段代码的关键点有三个。第一，e2必须先减去均值。如果采集卡把直流偏置也采进来了，直接积分会让B持续漂移，回线尾巴拖得很远。第二，积分结果要除N2A，因为副边感应电动势满足e2=N2A*dB/dt。第三，H的公式来自安培环路定律，其中的l_e不是铁芯周长，而是等效磁路长度，环形试样通常取中心线周长，E型铁芯要按磁路分段估算。

如果坚持用RC积分法，不需要上面的积分循环，直接用公式：

B = -u2 * R2 * C / (N2 * A)

其中u2是电容电压。代码里把这一行注释掉即可，但要注意RC积分器的相位误差，后面第5章会展开。

采集数据后还要做一步：截取完整周期。示波器导出的数据往往包含很多个周期，直接用整段数据积分会出现多个回线叠在一起。我一般会通过u1的峰值或过零点切出一个完整周期，再做后续计算。如果数据里B仍然有线性漂移，再用np.polyfit对B拟合一次趋势线并减掉。

4. 从回线抠出硬参数：Br、Hc、磁滞损耗的面积积分与单位换算

4.1 标定横纵轴：把电压换算成磁场强度和磁感应强度

无论用哪种采集方式，最终都要把电压坐标换算成H和B的物理坐标。换算公式汇总如下：

• H = N1 * u1 / (R1 * l_e)，单位A/m。其中u1是取样电阻电压。
• RC积分法：B = -u2 * R2 * C / (N2 * A)，单位T。负号取决于积分电容的极性，实际标定以回线绕向为准。
• 软件积分法：B = ∫e2 dt / (N2 * A)，其中e2要先去直流。

换算时最容易出问题的不是公式，而是单位。截面积A如果用cm²或者mm²，算出来的B会差一万倍或者更多；磁路长度l_e如果用cm，H也会差100倍。我见过不少人算出的饱和磁感应强度有几十特斯拉，最后发现是把A写成了cm²。所以计算前先用SI基本单位核对一遍量纲：B的单位是T，H的单位是A/m，损耗单位才是J/m³。

标定之后，把H作为横轴、B作为纵轴，按时间顺序画出闭合回线。此时横轴坐标已经不是电压，不能再说“一格等于多少伏”，而是“一格等于多少A/m”。

4.2 从一组闭合回线数据读取Br和Hc：插值法而不是取最近点

从数据里读取剩磁和矫顽力，很多人直接在数组里找离0最近的点。这个做法在采样点稀疏时会带来很大误差，尤其是饱和段附近曲线很陡，最近的点可能已经离开真正交点很远。正确做法是在零点两侧做线性插值。

下面这段代码可以同时处理Hc和Br：

def zero_crossing(x, y): """返回y=0时对应的x值，x,y为一维数组，且y跨过0""" values = [] for k in range(len(y) - 1): if (y[k] > 0) != (y[k+1] > 0): t = (0 - y[k]) / (y[k+1] - y[k]) values.append(x[k] + t * (x[k+1] - x[k])) return values # B=0时对应的H，即矫顽力 Hc_list = zero_crossing(H, B) # H=0时对应的B，即剩磁 Br_list = zero_crossing(B, H)

注意这两次调用的参数顺序。第一个调用传入(H, B)，等价于在B=0处插值求H；第二个调用传入(B, H)，等价于在H=0处插值求B。由于回线有两个穿越零点，列表里通常有两个值，一个在上升支，一个在下降支。把两个值取平均，就是一组更可靠的Br和Hc。如果分别求出的两个值差异很大，说明回线中心偏了，要去查零点偏置问题。

如果采集的数据包含多个周期，不要只取第一个周期算参数。我一般会从每个完整周期里分别算一组Br和Hc，然后取多组的平均值，这样能明显压制随机噪声。注意周期之间如果参数漂移超过5%，说明铁芯温度在升高或者积分漂移没处理好，先解决问题再继续，不要硬平均。

读取Bs时要注意，实验里很少真正加到完全饱和，工程上常把某个大H下对应的B称为“准饱和值”。如果要在报告里标Bs，必须写明是在多少A/m下读的，否则没有对比意义。

4.3 计算回线面积和磁滞损耗：从坐标单位换算到能量密度

磁滞损耗直接对应回线面积，但这里说的“面积”不是图形上的几何面积，而是物理量H对B的线积分。因为回线以时间参数闭合，离散计算用一个中点法循环：

dB = np.diff(B) H_mid = 0.5 * (H[:-1] + H[1:]) w = np.sum(H_mid * dB) # 单位J/m³，此为每个磁化周期的单位体积损耗 w_abs = abs(w)

这段代码的结果是一个周期内单位体积铁芯的磁滞损耗，单位是J/m³。原理上它是绕回线一周的∮HdB，如果数据绕行方向和正方向相反，w会变负，所以取绝对值。注意dB是B的变化量，不是H的，符号容易搞混。

一个快速校验办法是：把H的单位A/m，B的单位T，相乘得到A/m * T。T换算成N/(A·m)，所以A/m * N/(A·m) = N/m² = J/m³。单位能对上，数值才是对的。如果算出来的损耗比材料手册值大了一个数量级，先回头查相位误差，而不是怀疑积分代码。

如果想把损耗换算成变压器铁芯里的发热功率，还要乘上频率和体积：

P_h = f * V * w_abs

其中f是励磁频率，单位Hz；V是铁芯体积，单位m³；结果P_h的单位是W。举个例子，50Hz下测到w=250J/m³，铁芯体积0.001m³，那磁滞损耗功率就是500.001250=12.5W。这个结果是“纯磁滞”损耗，还不包含涡流损耗。真正测铁芯总损耗要用功率法或带铁损测量的仪器。

4.4 磁滞回线的工程应用：从图形判断材料，从面积估算损耗

回到标题里的“应用”二字。磁滞回线测出来不是用来好看的，它至少有三个直接用途。

第一，判断软磁和硬磁材料。窄而陡的回线，Hc小，适合做变压器、电感、继电器铁芯；宽而高的回线，Br和Hc都大，适合做永磁体。第二，估算材料在某个频率下的磁滞损耗，用于设计阶段选型。第三，通过回线的形状间接判断材料热处理和加工状态。比如取向硅钢的磁滞回线在导磁方向接近矩形，裁剪应力会让回线拐角变圆、损耗变大。

这些应用在“分析与讨论”里是可以直接写的，但前提是先把自己的回线测量数据弄可靠。如果回线本身就带着相位误差或零点偏置，后面所有的工程判断都是空中楼阁。

5. 磁滞回线测量避坑与排查：相位漂移、饱和误判和零点偏置的5个现场问题

5.1 回线首尾不闭合，画面拖出尾巴

现象：X-Y模式下，回线不是一条闭合路径，终点和起点错开，回线整体像在缓慢漂移。有时候采集了一段数据，画出的B-H曲线是一条螺旋线。

原因：积分电路的直流漂移。RC积分器不是理想积分，电阻漏电、电容本身的介质吸收、示波器输入阻抗的加载效应都会让积分电压慢慢偏离零点；输入信号里的直流分量也会被电容累积。软件积分法如果没把e2的直流偏置减掉，同样会出现这个现象。

解决：硬件RC积分法在电容两端并联一个1MΩ到10MΩ的泄放电阻，把积分漂移拉回平衡点。但泄放电阻会让有效时间常数下降，必须重新核算是否仍满足积分条件。软件积分法先对e2做去均值处理，再检查B是否还有线性趋势，如果有，做去趋势处理。测量前把积分电容短路放电，示波器通道设成直流耦合。

注意：并联泄放电阻是校漂移的常见手段，但它本身会引入低频误差。如果目的是精确计算磁滞损耗，我更建议用软件积分而不是靠泄放电阻硬压。

5.2 回线顶部是尖角，像细长的领结，没有饱和平台

现象：励磁电压提高后，回线只是变长，面积没有明显增长，顶部一直很尖，找不到书上那种水平饱和段。

原因：样品离饱和还有距离，H的峰值不够。铁芯的B-H曲线在饱和之前是强非线性，顶部看起来就是尖的；只有H继续加大，回线上下沿才会接近水平。

解决：用电压步进法确认。每提高10%励磁电压，记录一次B峰值，当B峰值的增量越来越小，说明接近饱和。实际操作中，我看到回线面积和B峰值都不再明显变化，就停止升压。注意不要让励磁线圈长时间超电流工作，温度升高后线圈电阻会变化，回线右下角会随时间慢慢变形，这又会变成另一种“故障”。

另外，有些高磁导率材料在很低的H下就饱和了，尖角其实说明H已经加过头。判断方法还是看面积和B峰值的增量，不要只看形状。

5.3 回线整体偏到第一象限或第三象限，Br与Hc不对称

现象：回线形状正常，也闭合，但中心不在原点。比如在B=0处求出的两个H值一个正一个负但绝对值不同，整体看起来向右或向上偏移。

原因：积分初值不为零、测量前铁芯带剩磁、示波器通道存在直流偏置。这三个原因会叠加，只从图形无法区分。

解决：按顺序排查。先把示波器两个通道垂直位置归零，用短路夹确认基线在0V；接着把积分电容短路放电；然后对铁芯做退磁，退磁的常见做法是把励磁电压加高到铁芯进入饱和，再缓慢连续降低到零，重复两三次。软件积分时，如果退磁后还不能让回线居中，就需要记录零励磁状态下的B初值，作为积分常数代入，而不是简单把所有B减去均值。

这里要强调：直接对B减平均值来“居中”会掩盖真实的剩磁偏移。如果是在分析材料状态，必须保留B0的信息。

5.4 回线异常发胖，损耗比材料手册大几倍

现象：回线看起来是一圈光滑的椭圆，左右对称，Br读出来正常，但Hc明显偏大，回线面积比同材料手册值大好几倍。

原因：测量系统引入了额外相位差。RC积分时间常数不够，积分输出电压相对B有相位落后；取样电阻如果带感抗，u1和电流之间也会有相位差；示波器两个通道之间本身还可能存在幅值和相位不一致。磁滞回线的“胖瘦”本来就由相位决定，系统相移直接混进B-H关系里。

解决：先检查RC时间常数是否满足R2*C至少是信号周期的10倍。50Hz下0.2s是下限，不是富余。取样电阻换成无感电阻，副边到积分的连线尽量短。再用两个通道同时接同一个信号做X-Y自检，如果出现椭圆，先处理示波器探头补偿。最彻底的办法是改用软件积分：从原始e2积分得到B，相位误差可以通过数字方式校正，不再依赖RC时间常数。

排查时可以把励磁频率降低或提高一档，看回线面积是否随频率明显变化。如果RC积分参数不变，频率变化会改变相位误差，回线面积会出现明显漂移，这是判定相位问题的一个快捷手段。

5.5 回线随测量时间慢慢变形，面积逐渐变小

现象：一开始回线很正常，测了十几分钟后面积逐渐缩小，Br和Hc都在下降，回线看起来“瘪”了。

原因：铁芯温度升高。磁滞回线与温度关系密切，温度上升后Hc通常会下降，磁导率也会改变。励磁线圈长时间通电流发热，尤其在高励磁电压下，铜损会把热量传给铁芯。

解决：尽量缩短单次通电时间，在数据稳定的窗口内完成采集；提高励磁电压时不要长时间停留，记录完一档就降下来；如果回线随温度漂移明显，可以考虑强制风冷，或者把励磁电流降到饱和所需的边沿，而不是留很大余量。处理数据时，不要对长时间段的数据做平均，因为每个周期的起始温度不同，平均出来的回线会是一条“模糊带”。

6. 收线之前的三件事：相位自检、饱和确认和数据标注习惯

6.1 相位自检：让两个通道先看同一个信号

真正开始记录数据之前，我把CH1和CH2的探头同时接到R1两端，把示波器切到X-Y模式。如果屏幕上是一条标准的45度直线，说明两个通道幅值和相位基本一致；如果出现一个小椭圆，说明通道间有相位或增益差异，先做探头补偿再继续测量。这个动作只需要一分钟，能省掉后面半天排查时间。

6.2 饱和确认：用数据说话

不要只凭“看起来差不多了”。我每个励磁电压档位都会记录B峰值和回线面积，当B峰值的增量降到5%以内，才认为进入饱和区。这个判断在报告里写出来，比“我用眼睛看着饱和了”要可信得多。

6.3 数据标注的顺序：把“怎么测的”写完整

一条没有测量条件标注的回线，基本等于废数据。我的标注顺序是：试样名称、N1、N2、A、l_e、R1、R2、C、频率、励磁电压、室温、退磁方式。把这些写在回线图旁边，任何人拿到都能重复测量。然后在图上标出Br和Hc的位置，标注饱和点对应的H值，不要把“标定前的电压刻度”留在图上。

我自己踩过印象最深的坑就是最开始那条拖着尾巴的漂移回线。那次我以为是铁芯坏了，连续换了三个样品，最后才查到是积分电容没有并联泄放也没有做短路放电，白白浪费了一个下午。现在每次测磁滞回线，我都会先做相位自检，再退磁，再确认饱和，最后保存数据。这套顺序走完，回线基本不会翻车。希望帮到你。

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